加工定制是	类型直流风扇
品牌台湾元山	型号FD128032HB
电机功率4.5w	电压12V
电流0.37A	适用范围/
风量/	风叶直径/
转速4800r/min

品牌 元山
尺寸 80*80*38mm
型号 fd128032hb
电压 12v
电流 0.37a
引线 红 黑 黄
方法编辑
量子化方法将经典场论中转换成量子算符，专门作用于量子场论的量子态。能量阶级级***低的量子态称为真空态 (vacuum state) 。这真空态可能会很复杂。将一个经典理论量子化的原因，主要是借着概率福来分析与了解物质、物体或粒子的属性。这计算会牵涉到某些微妙的问题，称为重整化。假若，我们忽略了重整化，这会引导出不正确的结果，像无穷大数值的出现于概率幅的计算结果。一个量子化程序的完整设定必须给出一套重整化的方法。[1] 
正则量子化场论的正则量子化类比于从经典力学的衍生出量子力学。将经典场视为动力学变数，称为正则坐标，其共轭是正则动量。这两个变数的交换子，与量子力学内粒子的位置和动量的对易关系，类似相同。从这些算符，可以求得产生及湮没算符。这两种算符，称为阶梯算符，都是作用于量子态的场算符，有共同的本征态。经过一番运算，可以得到***低能级的本征态，称为真空态。再稍加运算，就可得到其它的本征态和伴随的能级。整个程序又称为二次量子化。[2] 
正则量子化可以应用于任何场论的量子化，不管是费米子或玻色子，以及任何内部对称。但是，它引领出一个相当简单的真空态的绘景，并不能很容易地适用于某些量子场论，像量子色动力学。在量子色力学里，时常会出现拥有很多不同冷凝液（condensate）的复杂的真空。
对于一些比较简单的问题，正则量子化的程序并不是很困难。但是，对于很多其它状况，别种量子化方法比较容易得到量子答案。虽然如此，在量子场论里，正则量子化是一种非常重要的方法。[3] 
共变正则量子化物理学家又发现了一种方法来将经典系统正则量子化，不需要诉诸于非共变途径，叶状结构时空和选择哈密顿量。这方法建立于经典作用量，但是与泛函积分的解法不同。
这方法并不能应用于所有可能的作用量（例如，非因果架构的作用量，或规范流作用量 （action with gauge flow） ）。从所有定义于组态空间的光滑函数的经典代数开始，将此代数商去欧拉-拉格朗日方程生成的理想。然后，借着从作用量导引出来的泊松代数（poisson algebra） ，称为 （peierls bracket） ，将商空间转换为泊松代数。如同正则量子化的做法，再将约化普朗克常数{\displaystyle \hbar } 加入泊松代数，就可完成共变正则量子化的程序。
另外地，还有一种方法可以量子化规范流作用量。这方法涉及巴塔林-维尔可维斯基代数，是brst量子化（brst formalism） 的延伸。
路径积分量子化应用作用量，取对于作用量的泛函变分的极值为容许的组态，这样，可以给出经典力学理论。通过路径积分表述的方法，可以从系统的作用量，制造出对应于经典系统的量子力学描述。
量子场论背景? 场? 规范场论? 经典场论? 庞加莱对称? 量子力学? 自发对称性破缺
对称性? 交叉? 电荷共轭? 宇称? 时间反演
工具? 反常? 有效场论? 真空期望值? 法捷耶夫波波夫鬼态? 费曼图? lsz约化公式? 配分函数? 传播函数? 量子化? 重整化? 真空态? 维克定理? 怀特曼公理体系
方程? 狄拉克方程式? 克莱因-戈尔登方程? 普洛卡方程式? 惠勒－德威特方程式
标准模型? 电弱交互作用? 希格斯机制? 量子色动力学? 量子电动力学? 杨-米尔斯存在性与质量间隙
未完成理论? 量子引力? 弦理论? 超对称? 人工色? 万有理论
科学史? 阿德勒? 贝特? 波古留波夫? 卡伦? 科尔曼? 德维特? 狄拉克? 戴森? 费米? 费曼? 菲尔茨? 弗罗利希? 盖尔曼? 戈德斯通? 格娄斯? 胡夫特? 贾基夫? 克莱因? 朗道? 李政道? 雷曼? 马约拉纳? 南部阳一郎? 巴雷西? 泊里雅科夫? 萨拉姆? 施温格? 斯卡姆? 斯塔克伯格? 西蒙泽克? 朝永振一郎? 韦尔特曼? 史蒂文·温伯格? 韦斯柯夫? 威尔森? 威滕? 杨振宁? 汤川秀树? 齐默尔曼? 金恩-贾斯廷